等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉.doc

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉要观察到光的干涉图象, 如何获得相干光就成了重要的问题, 利用普通光源获得相干光的方法是把由光源上同一点发的光设法分成两部分, 然后再使这两部分叠如起来。由于这两部分光的相应部分实际上都来自同一发光原子的同一次发光, 所以它们将满足相干条件而成为相干光。获得相干光方法有两种。一种叫分波阵面法,另一种叫分振幅法。 (1 )通过对等厚干涉图象观察和测量,加深对光的波动性的认识。(2 )掌握读数显微镜的基本调节和测量操作。(3 )掌握用牛顿环法测量透镜的曲率半径和用劈尖干涉法测量玻璃丝微小直径的实验方法(4 )学习用图解法和逐差法处理数据。 ,牛顿环,钠光灯 。分振幅干涉就是利用透明薄膜上下表面对入射光的反射、折射,将入射能量( 也可说振幅) 分成若干部分,然后相遇而产生干涉。分振幅干涉分两类称等厚干涉,一类称等倾干涉。用一束单色平行光照射透明薄膜,薄膜上表面反射光与下表面反射光来自于同一入射光, 满足相干条件。当入射光入射角不变, 薄膜厚度不同发生变化, 那么不同厚度处可满足不同的干涉明暗条件, 出现干涉明暗条纹, 相同厚度处一定满足同样的干涉条件, 因此同一干涉条纹下对应同样的薄膜厚度。这种干涉称为等厚干涉, 相应干涉条纹称为等厚干涉条纹。等厚干涉现象在光学加工中有着广泛应用, 牛顿环和劈尖干涉就属于等厚干涉。下面分别讨论其原理及应用: (1) 用牛顿环法测定透镜球面的曲率半径牛顿环装置是由一块曲率半径较大的平凸玻璃透镜和一块光学平玻璃片( 又称“平晶”) 相接触而组成的。相互接触的透镜凸面与平玻璃片平面之间的空气间隙, 构成一个空气薄膜间隙,空气膜的厚度从中心接触点到边缘逐渐增加。如图 9-1 (a )所示。当单色光垂直地照射于牛顿环装置时( 如图 9-1) ,如果从反射光的方向观察,就可以看到透镜与平板玻璃接触处有一个暗点,周围环绕着一簇同心的明暗相间的内疏外密圆环,这些圆环就叫做牛顿环,如图 9-1 (b )所示. 在平凸透镜和平板玻璃之间有一层很薄的空气层, 通过透镜的单色光一部分在透镜和空气层的交界面上反射, 一部分通过空气层在平板玻璃上表面上反射, 这两部分反射光符合相干条件, 它们在平面透镜的凸面上相遇时就会产生干涉现象。当透镜凸面的曲率半径很大时, 在相遇时的两反射光的几何路程差为该处空气间隙厚度 e 的两倍,即 2e ;又因为这两条相干光线中一条光线通过空气层在平板玻璃上表面上反射, 在光密介质面上的反射, 存在半波损失, 而另一条光线来自光疏介质面上的反射, 不存在半波损失。所以, 在两相干光相遇时的总光程差为:2 2 ????e ( 9-1 ) 当光程差满足?????????,3,2,1,0,2 )12(2 2kke ??( 9-2 ) 即?ke?2 ( 9-3 ) 时,为暗条纹。????????,3,2,1,0,2 22 2kke ??( 9-4 ) 即2 2 ????ke ( 9-5 ) 时,为明条纹。由( 9-3 )式,可见透镜与平板玻璃接触处 e =0 ,故为一个暗点,由于空气膜的厚度从中心接触点到边缘逐渐增加, 这样交替地满足明纹和暗纹条件, 所有厚度相同的各点, 处在同一同心圆环上,所以我们可以看到一簇的