在这项工作, 我们证明这两个现象?我们建立新型源的挤压, 生成从非经典光光诱导机械位移, 和我们的特点光学机械驱动的量子波动的放大器?标准方法生成挤的光的依赖的饱和度非线性介质电子的能量水平?与之相反, 有质动力挤压预计将出现大规模的对象作出响应时机械地向量子光学波动, 造成 frequencydependent 增益和衰减的光学噪声谱 11,12 . 所以至今, 热机械浴和光学技术噪音的影响已阻止腔光学机械光学的观测由量子波动中辐射压力驱动的系统?因此, 实验已主要集中在模拟有质动力通过应用经典的光学驱动器挤压 20? 21 . 在这里我们衡量 % %6 下面射灯的噪音功率减少 % 噪音?( 在这封信, 整个第一次的不确定性是统计和第二, 如果存在的话, 是系统性?) 彻底的审查第一页右侧统计和有系统的影响( 补充信息,第5节) 确认此噪音减少, 虽然轻微, 是由于对非经典光和演示有质动力挤压?在中与标准的线性化理论的预测比较 22 , 我们强烈耦合光学机械系统的实际响应显示显著差异, 暗示非线性光学机械理论 23,24 需要考虑我们的意见?我们使用一个腔 optomechanics 系统其机械元素由云超冷原子的组成 9,10 . 原子被困内共鸣内 Fabry –光学晶格的几个相邻的网站 Pe′ rot 腔?原子编写这样的其轴向能量议案是附近的基态?气体分散装车到情侣是近共振二腔模式下, 失谐的探针光通过从原子 D2 共振的 231 GHz ?在此失谐原子作为转移位置依赖性屈光介质, 型腔的共振频率?将原子放在格子的站点我们最大的探针强度渐变的地点为中心, 确保探测器的空腔谐振频率成线性变化的中心的大众原子的位置?当原子都集中在这些网站, 在探针的灯光强度波动产生 radiationpressure 部队该驱动器的集体原子运动 25 . 通过第一次应用古典调制光学领域向我们表明, 系统作为一种高增益参数光学机械放大器, 行为与使用进入腔饲料只 36 pW 的电源的输入的泵?然后我们熄灭的古典的驱动器, 研究系统的响应量子辐射压力波动, 映射不均匀谱的挤压与频率, 两者都比较有质动力光场的振幅和相位调制 quadratures ?线性化的理论照亮有质动力挤压是如何由腔 optomechanics 制作?光学机械互动由哈密尔顿 Bg 的相互作用封装^ {^ae^ bz^b{⑥,凡^和^b 是的湮没的光学和机械操作员字段, 分别( 匕首指出厄米特共轭),g是光学机械耦合率和 B 是普朗克常数除以 2p?关于小波动, 探头强度可以线性化有关是指光场?在这种近似方法,腔- 光学机械系统充当光学波动敏感正交线性放大器 22 . 在此放大器的稳态动力响应频率 v, 忽视附加外部力量对机械振荡器, 是受到 Fouriertransformed 的波动之间的关系腔内字段~ 和那些的腔筛选输入的字段~f( 补充资料,第2节)?振幅腔筛选输入字段, 成正比的波动~ fveTz~f{ {ve⑥, 诱使运动的机械振荡器, 其中然后回上具有增益 G(v) 腔场转导: 第二页左侧图1| 腔和外差检测设置示意图? 10% 输出光腔的业务转移到一个单光子计数模块(SPCM), 其余部分去外差检测仪?所有分束器是偏振分束器的多维数据集之前半波板(l/2) ? SPCM 信号被反馈以控制声光调制器(AO) 的频率这里 k 是腔半线宽,D 是从腔探针失谐共振和 C tot 5Cm1C 选择是的机械组合和光学机械阻尼?光学机械加劲参数 s 选择/?^{^a?g2 转移的机械共振频率从其泰然自若的价值,vm,到vs~ ????????????????????? 2vm zDs 选择 , 转导光学机械反应出现在第一阶段的光学字段, 并不会干扰输入的辐射压力波动的影响?当 D?0 , 增益成为闭环和 optomechanically 诱导的反应可以破坏性干扰输入波动?当技术和热波动有足够小, 量子光学波动有质动力制止作为子散粒噪声挤在频率 vm 附近解决?研究的有质动力放大和挤压如下所述, 我们一再准备和测量的新样本 3,500 87 Rb 原子?为每个测量周期, 超微型 atom 芯片提供原子系综 3:58 上午的相邻站点腔内光晶格?蒸发冷却带来了每个轴向接近其量子基态的气体的振动模式 26 .的光学机械元素作为绑定质量服务的中心?由控制光学晶格的强度, 可以改变 vm2p 从几个几个几百千赫至?这些实验,vm52p3 kHz 设置大大低于腔 halflinewidth, k52p3 MHz ?光学机械耦合率是然后 g5 (dv 0 /dz) z zp 52p3 54 kHz , 其中 z zp~ ????????
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