《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径.doc

《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径.doc分振幅干涉的基本内容
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分振幅干涉的基本内容回顾
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■两类分振幅干涉装置：平行平板、楔形平板 ■其共同的作用是产生两束相干光。
■在使用扩展光源时，该装置产生的干涉在整 个干涉场内是有两种干涉条纹同时存在的。
■ 一种是杨氏非定域条纹，其对比度随光源尺 寸的扩展而下降。
■另一种是定域条纹，在一定区域内其对比度 随光源尺寸的扩展下降不明显或不降。
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■两类分振幅干涉装置产生的定域干涉图 （条纹）分别对应于：
■平行平板——等倾条纹
■楔形平板——等厚条纹
■其共同特点在于：
■光程相差厶=2nhcos0 2（+入/2）的两束相干 光分别由同一入射光在平板的上下两表面 产生。
■其不同点在于：
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平行平板一等倾条纹
■由于光程差△ =2nhcos9 2（+入 /2）=m A
■故：若nh是均匀的，则条纹是6 2的函数；
■即，0 2相同，则△相同、m相同；
■此时在观察屏上将形成环形条纹；
■条纹是入射光对平行平板倾角相同的点的 轨迹，且其定域面在无穷远处，须用望远 系统或在透镜焦平面上来观察其干涉图。
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■干涉图中央干涉级大于边沿干涉级;
■圆形等倾条纹（海定格条纹）的规律:
■条纹的角半径:
■条纹的角间距:
△%
nX
2n& 0
■厚平板产生的圆条纹比薄平板产生的同级圆 条纹半径小，靠近中心的条纹较疏，边沿条
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纹较密，当然平板愈厚，条纹也愈密。
、楔形平板—等厚条纹
■由于光程差△ =2nhcos0 2(+入 /2)=m A
■在6 2较小时,△是h (g)的函数。
■干涉图中等强度点的轨迹与nh (g)相同, 即干涉条纹是等厚度条纹。
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■条纹形状为平行于楔棱的直线，其定域面 为上下两表面反射的同一入射光的交点的 轨迹，在有限远处。
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■由于两相干光束会聚角为2oc,
■锐楔形板的楔角。
■贝IJ，等厚条纹的间距为
■由△ =2nhcos0 2（+入 /2）=m
A
e =
2noc
A可知
■随着e 2的增大，条纹将会发生弯曲，苴规 律是朝向楔棱方向凸出。 八恥
■薄膜的干涉与此原理相同，也是等厚条纹。
§ 3 _ 8用牛顿环测量
透镜的曲率半径