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:热力学过程中任何一个中间过程都在无限接近平衡状态的过程。
:某一系统在某一过程由状态1变为状态2后如果能使系统和环境都完全复原,同时消除原过程对环境产生的一切影响。
:如果选择适当的变量。只要知道单个热力学函数就可以通过求偏导数而求得均匀系统的全部热力学函数从而把系统的平衡性质完全确定。
:系统经可逆绝热过程熵不变,经不可逆绝热过程熵增加。在绝热过程中,熵减小是不可能实现的、
:对于处在平衡态的孤立系统,系统可能的微观状态数出现的概率相等。
:全同粒子是不可分辨的,在含有许多全同粒子的系统中,将任何两个相同粒子加以对换,不改变整个系统圆微观状态。
:对于处在温度为T的平衡态的经典系统,粒子能量中每个平方相的平均值等于kT/2
-爱因斯坦凝聚:无相互作用的玻色子在足够低的温度下,将发生相变,即全部玻色子会分布在相同的最低能级上。当玻色系统的温度低于某特定温度T时,粒子向零能级e0聚集的现象,称为玻色爱因斯坦凝聚,T称为凝聚温度。
:如果两个热力学系统中的每一个都与第三个热力学系统处于平衡状态,则他们彼此也必定处于热平衡。
对:无摩擦的准静态过程有一个重要的性质,即在准静态过程中对系统对的作用力,可以用描写系统平衡状态的参量表达出来。
在p-v图上,绝热线比等温线陡些,因为r=Cp/Cv>1
绝热过程方程对准静态过程和非准静态过程都适用。
在等温等容过程中,若系统只有体积变化功,则系统的自由能永不增加。
当孤立系统达到平衡态时,其熵必定达到极大值。
固相,液相,气相之间发生一级相变时,有相变潜热产生,有比容突变。
粒子和波动二相性的一个重要结果是微观粒子不可能同时具有确定的动量和坐标。
构成玻尔兹曼系统的粒子是可分辩的全同近独立粒子。
定域系统的粒子可以分辨,且遵从玻尔兹曼分布。
热量是热现象中特有的宏观量,他没有相应的微观量。
T=0k时,金属中电子气体将产生巨大的简并压,他是泡利不相容原理及电子气的高密度所致。
错:理想气体放热并对外做功而压强增加的过程是不可能的。
功变热的过程是不可逆过程,这说明热耀全部变成功是不可能的。
多元复相系的总焓等于各项的焓之和。
膜平衡时,两项的压强必定相等。
具有完全相同属性的同类粒子是近独立粒子。
Bose系统的粒子是不可分辨的,且每一个量子态最多能容纳一个粒子。
玻尔兹曼关系S=KlnΩ只适用于平衡态。
选择:一级相变和二级相变的特点B化学势一阶偏导数发生突变为一级相变,二级偏导数发生突变为二级相变。
由热力学基本方程dG=-SdT+Vdp可得麦克斯韦关系B(dV/dT)p=-(dS/dP)t
若三元φ相系的自由度是2,则由吉普斯相律可知该系统的相数φ是A,3
费米系统的微观状态数为C∏ω!/a!(ω-a)!
在含有多个全同经独立粒子的费米系统中,
处于三相平衡的单元系,若保持压强不变升高温度,系统将会变为C,气相
对于不可分辨的全同近独立粒子,确定有全同近独立粒子组成的系统的微观状态归结为确定B每一个体量子态上的粒子数
单元二项系达到平衡必须满足的条件为D两项的温度压强化学势分别相等
经典描述中自由度为1的线性谐振子的能量为Dp2/2m+mω2x2/2
按经典能均分定理,温度T的单原子理想气体系统分子的人平均能量为B3kt/2
关于电子下列说法正确的是D以上说法都错误
以tp为独立变量,特征函数为D吉布斯函数
下列说法中正确的是C不可能制造一部机器,在循环过程中吧以重物升高而同时使一热库冷却
下列说法中正确的是C系统宏观物理量是相应微观量的统计平均值
正则分布是具有确定的(B体积粒子数温度)的系统的分布函数
彼此处于热平衡的两个物体必存在一个共同的物理量,C温度
热力学第一定律的数学表达式可写为AUb-Ua=q+w
卡诺循环过程是由A两个等温过程和两个绝热过程组成
空窖辐射的能量密度u与温度t的关系式u=aT4
熵增加原理只适用于B孤立系统
在等温等容的条件下,系统中发生的不可逆过程,包括趋向平衡的过程,总是朝着BF减少的方向进行
从微观的角度看,气体的内能是D气体中分子无规运动能量总和的统计平均值
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