扰动的传播形成波.ppt

, 电磁波产生的本质和传播方式不同, .§ 1~2 ,(1) 振源(波源) (2) 介质 , :有波峰,波谷是介质切变形变产生的,,(波射线) (同相面)态)相同的点组成的面. 振动位相(状波阵面(波前) . 5. , 电磁波产生的本质和传播方式不同, .§ 1~2 ,(1) 振源(波源) (2) 介质 , :有波峰,波谷是介质切变形变产生的,,(波射线) (同相面)态)相同的点组成的面. 振动位相(状波阵面(波前) . 5. (行波方程)波动方程也称波函数,, , x轴, 波沿 x轴正向和负向传播, 以此导出行波方程. 波源在 x 0点, x 0振动方程设波速为 u (行波方程)波动方程也称波函数,, , x轴, 波沿 x轴正向和负向传播, 以此导出行波方程. 波源在 x 0点, x 0振动方程设波速为 u x O y =A cos (ωt +φ 0)y为质元位移, x x x 0, 轴上各点振动方程与波它可以与 x轴平行,也可以与 x x 0使临近质点作受迫振动源有相同形式, x 0开始振动为起始时刻, 位于波源两侧质元 x 的振动都晚|x–x 0 |/u时间. 当波源振动 t 时间时, 质元 x只振动了 t–|x–x 0 |/ x的振动方程为 y=A cos[ ω(t–|x–x 0 |/u)+φ 0]当x>x 0,有正向波行波方程 y =A cos[ ω(t –x /u) +(ωx 0 /u +φ 0 )] x O y =A cos (ωt +φ 0)y为质元位移, x x x 0, 轴上各点振动方程与波它可以与 x轴平行,也可以与 x x 0使临近质点作受迫振动源有相同形式, x 0开始振动为起始时刻, 位于波源两侧质元 x 的振动都晚|x–x 0 |/u时间. 当波源振动 t 时间时, 质元 x只振动了 t–|x–x 0 |/ x的振动方程为 y=A cos[ ω(t–|x–x 0 |/u)+φ 0]当x>x 0,有正向波行波方程 y =A cos[ ω(t –x /u) +(ωx 0 /u +φ 0 )] 为原点振动初位相. 写成 y=A cos[ ω(t–x /u )+φ' 0]φ' 0 = ωx 0 /u+ φ 0x点的振动初位相为φ 0| x=–ωx /u+φ' 0当x<x 0,有负向波行波方程 y=A cos[ ω( t+x /u)–(ωx 0 /u–φ 0 )] 为原点振动初位相. 写成 y=A cos[ ω( t+x /u )+φ" 0]φ" 0=–ωx 0 /u+ φ 0x点的振动初位相为φ 0| x=ωx /u+φ" 0推广:正向波行波方程 y=A cos[ ω(t–x /u )+φ 0]传播开去, 如