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传热学
第一章 绪论
热量传递的三种基本方式：导热、对流和热辐射
傅里叶定律：单位时间内通过该层的导热热量与当地的温度变化率及平板面积 A 成正比。
dt
  A
dx
 ——热导率，导热系数；单位W /(mK)；
——单位时间内通过某一给定面积的热量，称为热流量，单位 W
q ——热流密度，单位W / m2
对流：由于流体的宏观运动，从而流体各部分之间发生相对位移，冷热流体相互掺混所引起的热量传递过程。对流
只能发生在流体中，同时伴随有导热现象。
牛顿冷却公式： q  ht,  Aht ，h——对流传热系数，单位W /(m2 K)
热辐射：物体因热的原因而发出辐射能的现象称为热辐射。
特点：（1）能量形式发生变化（2）不需要介质（3）热辐射是双向的
黑体是指能吸收投入到其表面上的所有热辐射能的物体。
传热过程和传热系数
A(t t )
冷热流体通过一块大平壁交换热量的传热过程   f 1 f 2  Ak(t t ) ，
1  1 f 1 f 2
 
h1  h2
1
k——传热系数，单位W /(m2 K) k 
1  1
 
h1  h2
第二章 导热基本定律及稳态导热
导热现象中，单位时间内通过给定界面的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率和截面面积，热量传递
的方向则与温度升高的方向相反。
t q
q    gradt，导热系数    ， n ——等温线上法向单位矢量，指向 t 升高的方向。
t
x n
n
导热微分方程式及定解条件
传热学
t  t  t  t 
c  ( ) ( ) ( ) （2-7）
 x x y y z z
左端为微元体热力学能的增量，右端前三项为净热流量，最后一项是内热源的生成热。
圆柱坐标系中导热微分方程
t 1  t 1  t  t 
c  (r ) ( ) ( ) （2-12）
 r r r r2   z z
球坐标系中导热微分方程
t 1  t 1  t 1  t 
c  (r2 ) ( ) (sin ) （2-13）
 r2 r r r2 sin