波尔共振实验报告.doc

1 波尔共振振动是一种常见的物理现象, 而共振是特殊的振动,为了趋利避害在工程技术和科学研究领域中对其给予了足够的重视。目前, 电力传输采用的是高压输电法。而据报载, 2007 年6 月美国麻省理工学院的物理学家索尔加斯克领导的一个小组, 成功地利用无线输电技术, 点亮了距离电源 2 米远的灯泡! 无线输电法原理的核心就是共振。人们期待着能在更远的距离实现无线输电, 那时生产和生活将会发生一场重大变革。【目的与要求】 1. 观察测量自由振动中振幅与周期的关系。 2. 研究阻尼振动并测量阻尼系数。 3. 观察共振现象及其特征;研究不同阻尼力矩对受迫振动的影响及其辐频特性和相频特性。 4. 学习用频闪法测定动态物理量---- 相位差。【实验原理】物体在周期性外力(即强迫力)的作用下发生的振动称为受迫振动。若外力是按简谐振动规律变化, 则稳定状态时的振动也是简谐振动, 此时, 振幅保持恒定, 振幅的大小与强迫力的频率和原振动系统的固有频率以及阻尼系数有关。在受迫振动状态下, 系统除了受到强迫力的作用外, 同时还受到回复力和阻尼力的作用。所以在稳定状态时物体的位移、速度变化与强迫力变化不是同相位的, 存在一个相位差。在无阻尼情况下, 当强迫力频率与系统的固有频率相同时产生共振,此时振幅最大,相位差为 90°。当摆轮受到周期性强迫外力矩 tMM? cos 0?的作用,并在有空气阻尼和电磁阻尼的媒质中运动时(阻尼力矩为 dt db ??) ,其运动方程为 tMdt dbkdt dJ???? cos 02 2????( 33-1 ) 式中,J 为摆轮的转动惯量, -kθ为弹性力矩,M 0 为强迫力矩的幅值,ω为强迫力的圆频率。令, 20J k??,2J b??J Mm 0?则式( 33-1 )变为 tmdt ddt d?????? cos 2 202 2???( 33-2 ) 当0 cos ?tm?时,式( 2 )即为阻尼振动方程。当0??,即在无阻尼情况时式( 33-2 )变为简谐振动方程,系统的固有圆频率为ω 0。方程( 33-2 )的通解为) cos( ) cos( 021?????????????tte f t ( 33-3 ) 由式( 33-3 )可见,受迫振动可分成两部分: 第一部分, ) cos( 1??????te f t 和初始条件有关,经过一定时间后衰减消失。 2 第二部分, 说明强迫力矩对摆轮作功, 向振动体传送能量, 最后达到一个稳定的振动状态。振幅为 222220 24)(???????? m ( 33-4 ) 它与强迫力矩之间的相位差为 220 12???????? tg ( 33-5 ) 由( 33-4 ) 式和( 33-5 ) 式可看出, 振幅 2?与相位差?的数值取决于强迫力矩 m、圆频率?、系统的固有圆频率 0?和阻尼系数?四个因素,而与振动初始状态无关。由0]4) [( 222220??????????极值条件可得出, 当强迫力的圆频率 2202?????时,产生共振, ?有极大值。若共振时圆频率和振幅分别用 r?、r?表示,则 2202????? r ( 33-6 ) 22022?????? m r ( 33-7 ) 式( 33-6 )、( 33-7 )表明,阻尼系数?越小,共振时圆频率 r?越接近于系统固有圆频率0?, 振