高二物理选修3知识点总结.docx

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电荷 电荷守恒定律 点电荷Ⅰ
⑴自然界中只存在正、负两种电荷，电荷在它的同围空间形成电场，电荷间的相互作用力就是通过电场发生的。电荷的多少叫电量。根本电荷e = ´10-19 C。带电体电荷量等于元电荷的整数倍〔Q=ne〕
⑵使物体带电也叫起电。使物体带电的方法有三种：①摩擦起电 ②接触带电 ③感应起电。
⑶电荷既不能制造，也不能被消灭，它只能从一个物体转移到另一个物体，或从的体的这一局部转移到另一个局部，这叫做电荷守恒定律。
带电体的外形、大小及电荷分布状况对它们之间相互作用力的影响可以无视不计时，这样的带电体就可以看做带电的点，叫做点电荷。
库仑定律Ⅱ
在真空中两个点电荷间的作用力跟它们的电量的乘积成正比，跟它们间的距离的平方成反比，作用
Q Q
力的方向在它们的连线上， 数学表达式为
F = K 1 2
r 2
， 其中比例常数 K 叫静电力常量，
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K =´ 109 N· m2
C2 。〔F:点电荷间的作用力(N)， Q 、Q :两点电荷的电量(C)，r:两点电荷间
1 2
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的距离(m)，方向在它们的连线上，作用力与反作用力，同种电荷相互排斥，异种电荷相互吸引〕
库仑定律的适用条件是(a)真空，(b)点电荷。点电荷是物理中的抱负模型。当带电体间的距离远远大于带电体的线度时，可以使用库仑定律，否则不能使用。
静电场 电场线Ⅰ
为了直观形象地描述电场中各点的强弱及方向，在电场中画出一系列曲线，曲线上各点的 切线方向表示该点的场强方向，曲线的疏密表示电场的弱度。
电场线的特点：(a)始于正电荷 〔或无穷远〕，终止负电荷〔或无穷远〕；(b)任意两条电场线都不相交。电场线只能描述电场的方向及定性地描述电场的强弱，并不是带电粒子在电场中的运动轨迹。带电
粒子的运动轨迹是由带电粒子受到的合外力状况和初速度共同打算。
电场强度 点电荷的电场Ⅱ
⑴电场的最根本的性质之一，是对放入其中的电荷有电场力的作用。电场的这种性质用电场强度来描述。在电场中放入一个检验电荷 q ，它所受到的电场力 F 跟它所带电量的比值 F q 叫做这个位置上
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的电场强度，定义式是 E = F
q

，场强是矢量，规定正电荷受电场力的方向为该点的场强方向，负电荷
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受电场力的方向与该点的场强方向相反。〔E:电场强度(N/C)，是矢量，q：检验电荷的电量(C)〕
电场强度 E 的大小，方向是由电场本身打算的，是客观存在的，与放不放检验电荷，以及放入检验电荷的正、负电量的多少均无关，既不能认为 E 与 F 成正比，也不能认为 E 与 q 成反比。
点电荷场强的计算式 E = KQ 〔 r：源电荷到该位置的距离〔m〕，Q：源电荷的电量(C)〕
r 2
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要区分场强的定义式 E = F
q
与点电荷场强的计算式 E = KQ ，前者适用于任何电场，后者只适
r 2
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用于真空〔或空气〕中点电荷形成的电场。
电势能 电势 等势面Ⅰ
电势能由电荷在电场中的相对位置打算的能量叫电势能。
电势能具有相对性，通常取无穷远处或大地为电势能和零点。
由于电势能具有相对性，所以实际的应用意义并不大。而常常应用的是电势能的变化。电场力对电荷做功，电荷的电势能削减，电荷抑制电场力做功，电荷的电势能增加， 电势能变化的数值等于电场力
对电荷做功的数值，这常是推断电荷电势能如何变化的依据。电场力对电荷做功的计算公式：W = qU ，
e
q
此公式适用于任何电场。电场力做功与路径无关，由起始和终了位置的电势差打算。电势是描述电场的能的性质的物理量
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在电场中某位置放一个检验电荷 q ，假设它具有的电势能为e ，则比值
叫做该位置的电势。
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电势也具有相对性，通常取离电场无穷远处或大地的电势为零电势〔对同一电场，电势能及电势的零点选取是全都的〕这样选取零电势点之后，可以得出正电荷形成的电场中各点的电势均为正值，负电荷形成的电场中各点的电势均为负值。
电势相等的点组成的面叫等势面。等势面的特点：
等势面上各点的电势相等，在等势面上移动电荷电场力不做功。
等势面肯定跟电场线垂直，而且电场线总是由电势较高的等势面指向电势较低的等势面。
规定：画等势面〔或线〕时，相邻的两等势面〔或线〕间的电势差相等。这样，在等势面〔线〕 密处场强较大，等势面〔线〕疏处场强小。
电势差Ⅱ
电场中两点的电势之差叫电势差，依教材要求，电势差都取确定值，知道了电势差确实定值，要比较哪个点的电势高，需依据电场力对电荷做功的正负推断，或者是由这两点在电场线上的位置推断。
匀强电场中电势差和电场强度的关系Ⅰ
场强方向处处一样，场强大小处处相等的区域称为匀强电场，匀强电场中的电场线是等距的平行线，平行正对的两金属板带等量异种电荷后，在两极之间除边缘外就是匀强电场。
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在匀强电场中电势差与场强之间的关系是U
= Ed ，公式中的 d 是沿场强方向上的距离(m)。
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在匀强电场中平行线段上的电势差与线段长度成正比
带电粒子在匀强电场中的运动Ⅱ
带电粒子在电场中的运动，综合了静电场和力学的学问，分析方法和力学的分析方法根本一样：先分析受力状况，再分析运动状态和运动过程〔平衡、加速或减速，是直线还是曲线〕，然后选用恰当的规律解题。
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在对带电粒子进展受力分析时，要留意两点：
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要把握电场力的特点。如电场力的大小和方向不仅跟场强的大小和方向有关，还与带电粒子的电量和电性有关；在匀强电场中，带电粒子所受电场力处处是恒力；在非匀强电场中，同一带电粒子在不同位置所受电场力的大小和方向都可能不同。
是否考虑重力要依据具体状况而定：根本粒子：如电子、质子、a 粒子、离子等除有要说明或明
确的示意以外，一般都不考虑重力〔但并不无视质量〕。带电颗粒：如液滴、油滴、尘埃、小球等，除有说明或明确的示意以外，一般都不能无视重力。
、带电粒子的加速〔含偏转过程中速度大小的变化〕过程是其他形式的能和功能之间的转化过程。解决这类问题，可以用动能定理，也可以用能量守恒定律。
如选用动能定理，则要分清哪些力做功？做正功还是负功？是恒力功还是变力功？假设电场力是变力，
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则电场力的功必需表达成W
ab
= qU
ab

，还要确定初态动能和末态动能〔或初、末态间的动能增量〕
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如选用能量守恒定律，则要分清有哪些形式的能在变化？怎样变化〔是增加还是削减〕？能量守恒的表达形式有：
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初态和末态的总能量〔代数和〕相等，即 E
初
= E ；
末
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某种形式的能量削减肯定等于其它形式能量的增加，即DE
减
各种形式的能量的增量的代数和 DEDE+ + …… = 0 ；
1 2
、带电粒子在匀强电场中类平抛的偏转问题。
= DE
增
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假设带电粒子以初速度 v 垂直于场强方向射入匀强电场，不计重力，电场力使带电粒子产生加速度，
0
作类平抛运动，分析时，仍承受力学中分析平抛运动的方法：把运动分解为垂直于电场方向上的一个分
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运动——匀速直线运动： v
x
= v ， x = vt
0 0

；另一个是平行于场强方向上的分运动——匀加速运动，
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qU 1 qU x
v qU
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v = at, a =
， y = ( )2 ，粒子的偏转角为 tgj = y = x 。
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y md
2 md v
0
v mv 2 d
0 0
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经肯定加速电压〔U 〕加速后的带电粒子，垂直于场强方向射入确定的平行板偏转电场中，粒子对
1
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入射方向的偏移 y =
qU L2
2
mdv 2
U L2
=
2
4dU

，它只跟加在偏转电极上的电压 U
2

有关。当偏转电压的大小
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0 1
极性发生变化时，粒子的偏移也随之变化。假设偏转电压的变化周期远远大于粒子穿越电场的时间〔 T
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>> L
v

〕，则在粒子穿越电场的过程中，仍可当作匀强电场处理。
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0
应留意的问题：
1、电场强度E 和电势 U 仅仅由场本身打算，与是否在场中放入电荷 ，以及放入什么样的检验电荷无关。
而电场力 F 和电势能e 两个量，不仅与电场有关，还与放入场中的检验电荷有关。
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所以 E 和 U 属于电场，而 F 和e 属于场和场中的电荷。
电
2、一般状况下，带电粒子在电场中的运动轨迹和电场线并不重合，运动轨迹上的一点的切线方向表示速度方 向，电场线上一点的切线方向反映正电荷的受力方向。物体的受力方向和运动方向是有区分的。
只有在电场线为直线的电场中，且电荷由静止开头或初速度方向和电场方向全都并只受电场力作用下运动，在这种特别状况下粒子的运动轨迹才是沿电力线的。如下图：
电容器 电容Ⅰ
两个彼此绝缘，而又相互靠近的导体，就组成了一个电容器。
电容：表示电容器容纳电荷的本领。
Q DQ
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定义式： C =
(= ) ，即电容C 等于 Q 与 U 的比值，不能理解为电容C 与 Q 成正比，与
U DU
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U 成反比。一个电容器电容的大小是由电容器本身的因素打算的，与电容器是否带电及带电多少无关。
eS
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打算因素式：如平行板电容器 C =
4pkd
〔不要求应用此式计算〕
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对于平行板电容器有关的 Q、E、U、C 的争论时要留意两种状况：
保持两板与电源相连，则电容器两极板间的电压 U 不变
充电后断开电源，则带电量 Q 不变
电容的定义式： C = Q 〔定义式〕
U
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〔5〕C 由电容器本身打算。对平行板电容器来说 C 取决于： C =
eS
4pKd 〔打算式〕
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〔6〕电容器所带电量和两极板上电压的变化常见的有两种根本状况：
第一种状况：假设电容器充电后再将电源断开，则表示电容器的电量Q 为肯定，此时电容器两极的电势差将随电容的变化而变化。
其次种状况：假设电容器始终和电源接通，则表示电容器两极板的电压 V 为肯定，此时电容器的电量将随电容的变化而变化。
电流 电动势Ⅰ
形成电流的条件：一是要有自由电荷，二是导体内部存在电场，即导体两端存在电压。
电流强度：通过导体横截面的电量 q 跟通过这些电量所用时间 t 的比值，叫电流强度： I = q 。
t
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电动势：电动势是描述电源把其他形式的能转化为电能本领的物理量。定义式为： e = W
q

。要注
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意理解：○1 e 是由电源本身所打算的，跟外电路的状况无关。○2 e 的物理意义：电动势在数值上等于电路中通过 1 库仑电量时电源所供给的电能或理解为在把 1 库仑正电荷从负极〔经电源内部〕搬送到正极的过程中，非静电力所做的功。○3留意区分电动势和电压的概念。电动势是描述其他形式的能转化成电能的物理量，是反映非静电力做功的特性。电压是描述电能转化为其他形式的能的物理量，是反映电场力做功的特性。
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欧姆定律 闭合电路欧姆定律Ⅱ
1、欧姆定律：通过导体的电流强度，跟导体两端的电压成正比，跟导体的电阻成反比，即 I
留意：
a：公式中的 I、U、R 三个量必需是属于同一段电路的具有瞬时对应关系。

U
= R ，要
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b：适用范围：适用于金属导体和电解质的溶液，不适用于气体。在电动机中，导电的物质虽然也是金属，但由于电动机转动时产生了电磁感应现象，这时通过电动机的电流，也不能简洁地由加在电动机两端的电压和电动机电枢的电阻来打算。
2、闭合电路的欧姆定律：
〔1〕意义：描述了包括电源在内的全电路中，电流强度与电动势及电路总电阻之间的关系。
e e
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〔2〕公式：
I = e
R + r ；常用表达式还有：
= IR + Ir = U + U ¢；U = - Ir 。
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3、路端电压 U，内电压 U’随外电阻 R 变化的争论：
外电阻 R
总电流
I =
e
R + r
内电压U ¢=
Ir
增大
¥ 〔断路〕 减小
减小
O
减小
O
增大
增大
路端电压
U = IR = e - U ¢
增大等于e
减小
® O 〔短路〕
¾¾® r 〔短路电流〕
e
®e
® O
闭合电路中的总电流是由电源和电路电阻打算，对肯定的电源， e ，r 视为不变，因此， I、U、U ¢ 的变化总是由外电路的电阻变化引起的。依据
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U = e

，画出 U

R 图像，能清楚看出路端电压随外电阻变化的情形。
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r ——
1 + R
还可将路端电压表达为U = e - Ir ，以e ，r 为参量，画出 U——I 图像。
这是一条直线，纵坐标上的截距对应于电源电动势，横坐标上的截距为电源短路 时 的 短 路 电 流 ， 直 线 的 斜 率 大 小 等 于 电 源 的 内 电 阻 ， 即
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tgb =
e
I =
max
e
e r
= r 。
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4、在电源负载为纯电e阻时，电源的输出功e率与外电路电阻的关系是：
P = IU = I 2 R = R = R 。由此式可以看出：
2 [ 2 ]
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(R + r)2
(R - r)2
4Rr
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当外电阻等于内电阻，即 R = r 时，电源的输出功率最大，最大输出功率为
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P
max
e 2
=
4r ，电源输出功率与外电阻的关系可用 P——R 图像表示。
电源输出功率与电路总电流的关系是：
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( ) e 2 æ
e ö 2 e
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4r
P = IU = I
e - Ir
= eI - I 2 r = - rçè I -
2r ÷ø
。明显，当 I =
2r 时，
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电源输出功率最大，且最大输出功率为：

P
max
e 2
=
4r 。P——I 图像如下图。
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选择路端电压为自变e量，电源输出功e率与路端电压的e关系是： e
r
æ - U ö 1 2 1 æ ö 2
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P = IU = çè
r ÷øU =- U
r U 2 =
4r -
r çèU -
2÷ø
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明显，当U =
e
2 时，

P
max
= e 2
4r

。P——U 图像如下图。
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I
综上所述，恒定电源输出最大功率的三个等效条件是：〔1〕外电阻等于内电阻，即R = r 。〔2〕路
=
e
e
2
。
端电压等于电源电动势的一半，即 U = 。〔3〕输出电流等于短路电流的一半，即 I = m

2 2r
除去最大输出功率外，同一个输出功率值对应着两种负载的状况。一种状况是负载电阻大于内电阻，另一种状况是负载电阻小于内电阻。明显，负载电阻小于内电阻时，电路中的能量主要消耗在内电阻上， 输出的能量小于内电阻上消耗的能量，电源的电能利用效率低，电源因发热简洁烧坏，实际应用中应当避开。
同种电池的串联：
n 个一样的电池同向串联时，设每个电池的电动势为 e ，内电阻为 r，则串联电池组的总电动势
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e = ne
总
，总内电阻 r
总
= nr
，这样闭合电路欧姆定律可表示为 I =
ne
R + nr
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电阻定律Ⅰ
导体的电阻反映了导体阻碍电流的性质，定义式 R

U
= I ；在温度不变时，导体的电阻与其长度成正比，
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与导体的长度成正比，与导体的横截面 S 成反比，跟导体的材料有关，即由导体本身的因素打算，打算
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式R = r
L
S ；公式中 L、S 是导体的几何特
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征量，r叫材料的电阻率，反映了材料的导电性能。按电阻率的大小将材料分成导体和绝缘体。
对于金属导体，它们的电阻率一般都与
温度有关，温度上升对电阻率增大，导体的电阻也随之增大，电阻定律是在温度不变的条件下总结出的物理规律，因此也只有在温度不变的条件下才能使用。
R = U
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将公式
I 错误地认为 R 与 U 成正比或 R 与 I 成反比。对这一错误推论，可以从两个方面来分
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析：第一，电阻是导体的自身构造特性打算的，与导体两端是否加电压，加多大的电压，导体中是否有 电流通过，有多大电流通过没有直接关系；加在导体上的电压大，通过的电流也大，导体的温度会上升， 导体的电阻会有所变化，但这只是间接影响，而没有直接关系。其次，伏安法测电阻是依据电阻的定义
R = U
式 I ，用伏特表测出电阻两端的电压，用安培表测出通过电阻的电流，从而计算出电阻值，这是
测量电阻的一种方法。
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打算导线电阻的因素〔试验、探究〕Ⅱ
电阻的测量：
〔1〕伏安法：伏安法测电阻的原理是局部电路的欧姆定律两种接法，如图甲、乙：

=
R U
I ，测量电路有安培表内接或外接
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两种接法都有系统误差，测量值与真实值的关系为：当承受安培表内接电路〔甲〕时，由于安培表
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R = =
U
内阻的分压作用，电阻的测量值
U + U
x A
=+R> R
R ；当承受安培表外接电路
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内 I I
x A x
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U U R R
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〔乙〕时，由于伏特表的内阻有分流作用，电阻的测量值 R =
= = x V < R ，

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外 I U + U
R + R x
x V
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可以看出：当 R
x

>> R 和 R
A V

>> R
x
R R
x V
时，电阻的测量值认为是真实值，即系统误差可以无视不计。
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R
所以为了确定试验电路，一般有两种方法：一是比值法，假设 Rx
A
R
R
R
V 时，通常认为待测电阻的阻值较
x
R
R
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大，安培表的分压作用可无视，应承受安培表内接电路；假设 Rx
A
< V 时，
x
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通常认为待测电阻的阻值较小，伏特表的分流作用可无视，应承受安培表外
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R
接电路。假设 0
R
A
= V 时，两种电路可任意选择，这种状况下的电阻 R
R
R 0
0
叫临界电阻，R = ，
RR
0 A V
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待测电阻 R 和 R 比较：假设 R > R 时，则待测电阻阻值较大；假设 R < R 时，则待测电阻的阻值较小。
x 0 x 0 x 0
二是试接法：在 R 、 R 未知时，假设要确定试验电路，可以承受试接法，如下图：如先承受安
A V
培表外接电路，然后将接头 P 由 a 点改接到 b 点，同时观看安培表与伏特表的变化状况。假设安培表示数变化比较显著，说明伏特表分流作用较大，安培表分压作用较小，待测电阻阻值较大，应承受安培表内接电路。假设伏特表示数变化比较显著，说明安培表分压作用较大，伏特表分流作用较小，待测电阻阻值较小，应承受安培表外接电路。
欧姆表：欧姆表是依据闭合电路的欧姆定律制成的。
欧姆表的三个基准点。
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如图，虚线框内为欧姆表原理图。欧姆表的总电阻 R =
z
待测电阻为 R ，则
x
e e
RR+ + r ，
g
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I = = ，可以看出， I 随 R
x R + R + r + R R + R x x
g x z x
e
按双曲线
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规律变化，因此欧姆表的刻度不均匀。当 R
x
= 0 时，I =
x R
z
= I ——
g
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指针满偏，停在 0 刻度；当 R = ¥ 时， I
x x
e 1
= 0 ——指针不动，停在电阻¥刻度；当 R =
x
R 时，
z
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I x = 2R =
z
I ——指针半偏，停在 R 刻度，因此 R 又叫欧姆表的中值电阻。如下图。
2
g z z
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中值电阻 R
z
时， R ¢ = nR 。
z z

的计算方法：当用
R ´ 1 档时， R =
I
e
z
g

，即表盘中心的刻度值，当用
R ´ n 档
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欧姆表的刻度不均匀，在“ ¥”四周，刻度线太密，在“0”四周，刻度线太稀，在“ R ”四周，刻
z
度线疏密道中，所以为了削减读数误差，可以通过换欧姆倍率档，尽可能使指针停在中值电阻两次四周
1
3 Rz —3Rz 范围内。由于待测电阻虽未知，但为定值，故让指针偏转太小变到指在中值电阻两侧四周，
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就得调至欧姆低倍率档。反之指针偏角由太大变到指在中值电阻两侧四周，就得调至欧姆高倍率档。
电阻的串联与并联Ⅰ
串联电路及分压作用
R
a：串联电路的根本特点：电路中各处的电流都相等；电路两端的总电压等于电路各局部电压之和。
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b：串联电路重要性质：总电阻等于各串联电阻之和，即 R
总= R1 + 2
+ …+ R ；串联电路中电压与
n
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电功率的安排规律：串联电路中各个电阻两端的电压与各个电阻消耗的电功率跟各个电阻的阻值成正比，
U R U R P R P R
即： 1 = 1 或 n = n ； 1 = 1 或 n = 1 ；
U R U R P R P R
2 2 总 总 2 2 总 总
c：给电流表串联一个分压电阻，就可以扩大它的电压量程，从而将电流表改装成一个伏特表。假设
电流表的内阻为 R ，允许通过的最大电流为 I ，用这样的电流表测量的最大电压只能是 I R ；假设给这
g g g g
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个电流表串联一个分压电阻， 该电阻可由
U - I R
g g
R
= I 或 R
g 串
= (n - 1) R 计算， 其中
g
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n = U
串
为电压量程扩大的倍数。
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I R
g g
并联电路及分流作用
a：并联电路的根本特点：各并联支路的电压相等，且等于并联支路的总电压；并联电路的总电流等于各支路的电流之和。
b ： 并 联 电 路 的 重 要 性 质 ： 并 联 总 电 阻 的 倒 数 等 于 各 并 联 电 阻 的 倒 数 之 和 ， 即
1 1 1
R = ( + + … + ) -1 ；并联电路各支路的电流与电功率的安排规律：并联电路中通过各个
并 R R R
1 2 n
支 路 电 阻 的 电 流 、 各 个 支 路 电 阻 上 消 耗 的 电 功 率 跟 各 支 路 电 阻 的 阻 值 成 反 比 ， 即 ，
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=
I R