晶体磁光效应.ppt

LMG- Ⅱ型晶体磁光效应实验 05 应用物理①李钦韩志强内容检索: ?实验简介?实验目的?实验原理?测量原理和方法?实验内容?实验仪器及使用方法?注意事项实验简介?外加磁场作用所引起材料的光学各向异性称为磁光效应。 1845 年, 法拉第在探索电磁现象和光学现象之间的联系时发现:当一束平面偏振光穿过非旋光性介质时,如果给介质沿光的传播方向加上磁场, 就会观察到光经过介质后偏振面转过角度,这种磁光效应称为法拉第效应。法拉第效应在许多方面都有应用。它可以作为物质结构研究的手段,比如,根据结构不同的碳氢化合物其法拉第效应的表现不同来分析碳氢化合物;在半导体物理的研究中,它可以用来测量载流子的有效质量和提供能带结构的知识;在电工测量中,它还被用来测量电路中的电流和磁场;在激光通讯、激光雷达技术中,利用法拉第效应可制成光频环行器、调制器等重要器件;特别是在激光技术中,利用法拉第效应,可制成光波隔离器或单通器,这些在激光多级放大技术和高分辨激光光谱技术都是不可缺少的器件。返回实验目的?通过实验研究磁致旋光现象,加深理解法拉第效应。?测出磁旋光玻璃的θ~β关系。?计算样品的维尔德常数。返回实验原理( 1) ?: ?我们知道,两个同频率的垂直简谐振动能够合成为一个圆运动,同样, 一个圆运动可以分解成一对相互垂直的简谐振动。现在我们要讨论的是:一个直线简谐振动可以分解为一对圆运动。图 1,和是两个大小相等(皆为 A)而不变的旋转矢量。它们的角速度( ±ω)大小相等方向相反。设在 t=0 时刻它们沿某一方向重合(图 1(a) ),由于过任意时刻Δt后两个矢量的角位移( ±ωt)也大小相等方向相反,它们的合矢量总保持在原来的方向上(图 1(b) ),这时的瞬时值为: ?继续?由此可见,和两个旋转矢量合成一个沿直线作简谐振动的矢量,其振幅为 2A ,方向永远在,瞬时位置的角平分线上。上述结论也可以反过来叙述:即一个沿直线作简谐振动的矢量,可以分解成一对左、右旋的旋转矢量和,它们的大小是矢量的振幅之半,角速度的大小是矢量的角频率ω。?运用这个原理到光学,就是线偏振光可以分解成左、右旋圆偏振光,而左、右旋圆偏振光可以合成为线偏振光。?tAE? cos 2?继续?为了解释旋光性,菲涅尔作了如下假设:在旋光晶体中,线偏振光沿光轴传播时分解成左旋和右旋圆偏振光( L光和 R光),它们的传播速度 UL 和 VR 略有不同,或者说二者折射率 nL = C/ vL , nR = C/ vR 不同, 因而经过旋光晶体时产生不同的位相滞后: dn L L??? 2?dn R R??? 2?继续?当光束穿出晶体后左、右旋圆偏振光的速度恢复一致, 我们又可以把它们合成起来考虑,如前所述,它们合成为一个线偏振光,其偏振方向在、瞬时位置的角平分线上(图 2)。由图 2(b)不难看出,此方向相对于原来的竖直方向转过了一个角度,其大小为: ?上式表明,偏振面旋转的角度是与旋光晶片的厚度 d成正比的,当 nR > nL 时, >0 ,晶体是左旋的;当 nR > nL 时, <0 ,晶体是右旋的 dnn LR LR)()(2 1?????????继续?——法拉第旋转?一束线偏振光通过具有磁矩的物质后,其偏振面相对于入射线偏振光发生了一定的旋转,这个现象称为法拉第磁光效应。法拉第旋转角为: ?θF为光传播方向单位长度的旋转角,称为法拉第旋光率; V叫维尔德常数; B为磁感应强度。 VBd dnn d FLR????????)(继续?应当注意:当光传播方向反转时,法拉第旋转的左右方向互换,这一点与自然旋光物质很不同,那里左、右旋是由旋光物质决定的,与光的传播方向是否反转无关。返回