防火排烟问题.doc

这创建了一个脉动流情况测量站, 在那里测量表明, 脉动的最大速度范围是 3m/ s- m/ s, 最小速度范围在 m/s-3m/s。火灾试验中这个时期的不同脉动归纳在表格 5-3 。从 T1 中上游测量和 T2 中上游和下游测量中, 你能注意到一个短的振荡周期在 4至5 秒中间( 中值非常接近 4 s) 和更长一段周期大约 18s 。表 5-3 周期的振荡登记在隧道中 T1和 T2中振荡平均周期[s] 中间周期[s] T1 上游下限 T1 上游上限 T1 下游-- T2 上游下限 T2 上游上限 T2 下游下限 T2 下游下限 a 观察周期长振荡测量从一个最大值到下一个, 实际上是一半的调制周期( 见纸 5)。 b 样本周期在此种情况下更长,所以可以排除分析。两种不同的方法用来解释观察到的时间的振荡: 一个声学方法( 见纸 5) 和一个频率分析基于一个阻抗的方法( 见纸 6)。在声学的方法中较短的振动期间被证明是靠近前两个谐波(分别为 和 ) 的管子的相同的长度作为隧道。较长时期内被解释为一个节拍现象。使用期间第二和第三模式(分别为 和 s) 给T = s和 Tb= 。平均周期是接近所观察到的一个,而一段节拍是渐行渐远。然而, 在原始波中一个小的变化能导致在一个由于在分母中的差异结果周期中的一个重要的变化。如果所观察到的期间都被假定为 T =4s 和 Tb=18s , 然后你可以计算原始波的周期分别为 和 。另外的特点完成时间的信号表明了跳动现象。详情在纸 5 为了获得更详细的信息的现象,一个频率响应分析的隧道系统, 以阻抗为代表已经完成。跑道的隧道被指定的阻抗和方程非定常流动的研究更详细的隧道作为一个系统比中的声学分析。方程二手连同频率响应分析, 班格尔马辛中, 假定这发生的强制振动在隧道内, 即使振动的激发源是未知的。分析阻抗方法如下卫理、斯特里特[ 218] 描述的方法。三种不同的情形如下分析:I )在火恒定的进气压力和干扰小; II )恒定的出口压力与火小的扰动; 和 III) 恒定进气口压力和干扰小。在不同情形不同周期下所有情形显示均共振峰。最相似的实验结果是进口压力不变的情况下。在与干扰的情况下, 给出口隧道的结果非常接近火已登记的苏拉威西岛试验(见纸 6)。振荡开始时的热释放速率超过一定值增加(在 125 和 135 MW 之间)。这种情况并没有被塑造定量, 但类似于如图 所示的具有稳定极限的条件是依赖于热释放速率( 传热速率) 和质量流率。结果支持的假设可以视为热声不稳定。这可以是由表 说明,在表中你可以看出,火的座位几乎在适宜的区域为中心的第二模式中的振动激励。火的位子率接近该地区良好的激发第三模式的振动性。牢记火焰和扩展的区域燃烧它可能是可能的, 以使第三模式是不稳定的。频率的振动罐受影响的是, 如果输入的热量分布在一个区域, 并可以不被认为是浓缩[186] 。然而,这种效果是不和显著的流速或平均气温比(后温度之间的和前者热输入) 是低的。在温度测定沿隧道苏拉威西的测试和一个模型的沿着隧